B+B    IF01025 電感器

gneuss  DAI-2E2-12A-B10Z-S0-F5-R-W-6P 傳感器

buehler AGF-PV-30-F2 過濾器 

buehler filter element F2 濾芯

bedia CLS-50 500083 檢測傳感器

RSG  92691142/269A7301/10/MOG12F 

Tippkemper NEX-112-RZ 230V/AC 繼電器

IMM ARN50-90-1.0-Z 噴嘴

loval 59336 加熱器

GASS BV31040A 濾波電抗器

R+W ES2/300/D/W/EEx 扭矩限制器

alfalaval CB30-34H 熱交換器

list-magnetik 7350 磁導率儀

list-magnetik 7350 磁導率儀

從發射極被注入到基極區域的電子，一方面與這里的多數載流子空穴發生復合，另一方面，由于基極區域摻雜程度低、物理尺寸薄，并且集電結處于反向偏置狀態，大部分電子將通過漂移運動抵達集電極區域，形成集電極電流。為了盡量緩解電子在到達集電結之前發生的復合，晶體管的基極區域必須制造得足夠薄，以至于載流子擴散所需的時間短于半導體少數載流子的壽命，同時，基極的厚度必須遠小于電子的擴散長度（diffusion length，參見菲克定律）。在現代的雙極性晶體管中，基極區域厚度的典型值為十分之幾微米。需要注意的是，集電極、發射極雖然都是N型摻雜，但是二者摻雜程度、物理屬性并不相同，因此必須將雙極性晶體管與兩個相反方向二極管串聯在一起的形式區分開來。